pág. 1031
CROMODINÁMICA CUÁNTICA RELATIVISTA
RELATIVISTIC QUANTUM CHROMODYNAMICS
Manuel Ignacio Albuja Bustamante
Investigador Independiente
pág. 1032
DOI: https://doi.org/10.37811/cl_rcm.v9i4.18543
Cromodinámica Cuántica Relativista
Manuel Ignacio Albuja Bustamante
1
ignaciomanuelalbujabustamante@gmail.com
Investigador Independiente
RESUMEN
Se conoce hasta la saciedad, que la cromodinámica cuántica estudia la interacción fuerte, esto es, la
dinámica de relación existente entre bariones y mesones respectivamente, a propósito de la existencia
de los hadrones. Para la teoría cuántica de campos relativistas o curvos formulada por este autor, existen
premisas propias de la cromodinámica cuántica que engranan con sus lineamientos generales, más
concretamente la existencia de una partícula supermasiva llamada quark – top, cuya masa alcanza la
medida de 151 y 197 GeV/ c² lo que la vuelve la partícula más pesada dentro del modelo estándar, idónea
ciertamente para la validación de los cálculos matemáticos desarrollados a lo largo de artículos
anteriores, en relación con la existencia de una partícula supermasiva. Ciertamente, el quark top, califica
como una partícula supermasiva, a razón de su masa extremadamente densa. Lo propio aplicaría para
una antipartícula supermasiva, que es el caso del antihiperhidrógeno-4. En definitiva, la cromodinámica
cuántica ofrece un escenario experimentalmente apropiado para aplicar los postulados teorizados y
subyacentes al espacio – tiempo cuántico relativista o curvo.
Palabras clave: cromodinámica cuántica, quark top, antihiperhidrógeno-4, campo cuántico relativista o
curvo, partícula supermasiva
1
Autor principal
Correspondencia: ignaciomanuelalbujabustamante@gmail.com
pág. 1033
Relativistic Quantum Chromodynamics
ABSTRACT
It is known ad nauseam that quantum chromodynamics studies the strong interaction, that is, the
dynamics of the relationship between baryons and mesons respectively, regarding the existence of
hadrons. For the quantum theory of relativistic or curved fields formulated by this author, there are
premises of quantum chromodynamics that mesh with its general guidelines, more specifically the
existence of a supermassive particle called quark-top, whose mass reaches the measurement of 151 and
197 GeV/c² which makes it the heaviest particle within the standard model. It is certainly suitable for
the validation of the mathematical calculations developed throughout previous articles, in relation to the
existence of a supermassive particle. Certainly, the top quark qualifies as a supermassive particle
because of its extremely dense mass. The same would apply to a supermassive antiparticle, which is the
case of antihyperhydrogen-4. In short, quantum chromodynamics offers an experimentally appropriate
scenario to apply the theorized and underlying postulates to relativistic or curved quantum space-time.
Keywords: quantum chromodynamics, top quark, antihyperhydrogen-4, relativistic or curved quantum
field, supermassive particle
Artículo recibido 07 mayo 2025
Aceptado para publicación: 11 junio 2025
pág. 1034
INTRODUCCIÓN
Como me he referido ya en trabajos anteriores, el espacio – tiempo cuántico, es susceptible de
deformación, lo que se conocen como campos cuánticos relativistas o curvos. En este contexto, se ha
teorizado la existencia de partículas supermasivas, las mismas, cuya masa es tan excesivamente densa,
que curva el espacio – tiempo cuántico en el que interactúa, sin embargo, la gravedad de la que está
dotada, obedece a dos escenarios posibles, siendo éstos, por gravedad endógena, es decir, cuando la
partícula, a propósito de su masa, por sí misma, deforma el espacio – tiempo cuántico, en tanto que, por
gravedad exógena, se entiende que una partícula, no es, sino se vuelve supermasiva, cuando interactúa
con el gravitón, el dilatón y el inflatón, simultáneamente, o con el gravitino, el dilatino o el inflatino, en
tratándose de las antipartículas, es decir, cuando el campo – cuántico local, es permeado por el campo
cuántico gravitónico. El propósito de este trabajo, es proporcionar un modelo matemático ajustado, es
decir, sostenido en las premisas antes referidas, pero en relación a una partícula específica, esto es, el
quark top, el mismo que, como se ha dicho, califica como una partícula supermasiva capaz de deformar
el espacio – tiempo cuántico a propósito de la superdensidad de su masa, repercutiendo así, en las
trayectorias de propagación (libertad asintónica) y por ende, en los propagadores de las partículas
repercutidas, lo que, en sentido estricto, comporta una antisimetría susceptible de reparación, a través
de transformaciones de gauge en invariancia y covariancia, según sea el caso. Asimismo, se vuelve
necesario en este trabajo, referir a la antipartícula supermasiva antihiperhidrógeno-4, la misma que,
considero capaz de generar el mismo efecto de deformación gravitacional de un espacio – cuántico
específico. Para estos efectos, trabajaremos en un espacio de Hilbert – Einstein en 4 dimensiones, sobre
una superficie de Riemann – Minkowski, con la finalidad, de definir la curvatura de Dirac resultante de
las interacciones de acoplamiento y entrelazamiento y colisión entre partículas y antipartículas
supermasivas y partículas repercutidas, y en la medida de lo posible, definir el cuanto de gravedad y las
cargas de color y sabor, esto, a la luz de la QCD. Además, se examinarán distintos escenarios de
aniquilación entre una partícula supermasiva y una partícula repercutida. Finalmente, es indispensable
señalar, que el gravitón, podría ser una partícula de carácter gluónica, en tratándose de la interacción
fuerte.
pág. 1035
RESULTADOS Y DISCUSIÓN
El comportamiento de los bariones y mesones, en un campo cuántico curvo o relativista y a propósito
de su hadronización, queda expresado así:
hadrons-barions - mesons
Cuyo centro de masa – energía es, a escala renormalizable:
Cuyo análisis dimensional, va expresado así:
En el que, la renormalización de masa – energía, queda expresada así:
pág. 1036
Ahora bien, la condición de Fermi queda expresada así (simetría spin – sabor):
Figura 1. Aniquilación entre una partícula supermasiva y una partícula repercutida.
hadrons-barions - mesons
Más, la invariancia de gauge en lagrangiano, en un espacio – tiempo cuántico relativista o curvo,
y sus transformaciones de covariancia y propagadores, quedan expresadas así:
pág. 1037
pág. 1038
Figura 2. Formas de aniquilación entre partículas supermasivas.
for
ghost
En este punto, el modelo QCD perturbativo, en un campo cuántico curvo o relativista, a propósito de la
interacción de hadrones y leptones supermasivos, queda configurado así:
pág. 1039
Figura 3. Explosión de energía y formación de un agujero negro cuántico, por aniquilación.
Figura 4. Singularidad de un agujero negro cuántico provocado por la aniquilación de dos partículas
supermasivas.
hadrons-barions - mesons
hadrons-barions - mesons
jets
pág. 1040
Figura 5. Interacciones entre una partícula supermasiva y el gravitón.
with
En el que, las correcciones escalares, renormalizaciones de gauge, divergencias de calibre e invariancias
masa – energía, en un espacio – tiempo cuántico curvo o relativista, se expresan así:
Figura 6. Deformaciones espaciales cruzada, a propósito de la deformación del espacio – tiempo
cuántico.
-términos independientes de
pág. 1041
interference
hadrons-barions - mesons
pág. 1042
pert nonpert
nonpert
pág. 1043
Figura 7. Formación de un agujero negro cuántico por implosión de una partícula supermasiva, esto es,
cuando el centro de masa y energía es extremo, causando su colapso.
(target rest frame)
elm
elm
with
fixed
pág. 1044
pág. 1045
with
hadrons-leptons
and
La simetría quiral en lagrangiano, en relación a un campo cuántico relativista o curvo, queda expresada
así:
Modalidad no perturbativa
kin
pág. 1046
isoespin
sabor
Goldstone
Goldstone field
massive field
Goldstone
pág. 1047
Goldstone field
massive field
Modalidad perturbativa
heavy quarks gauge
pág. 1048
(isospin limit)
0.55
20.1
25.9
0.16
26
1.4 GeV
0.26
10
pág. 1049
Por otro lado, la dimensión cromodinámica en un campo de gauge axial y curvo, viene dada por el
hamiltoniano del centro de masa y energía inherente a la partícula supermasiva de orden hadrónico
(bariones y mesones), según sea el caso:
h.c.
pág. 1050
h.c.
h.c.
h.c.
pág. 1051
h.c.
h.c.
h.c.
h.c.
h.c.
h.c.
h.c.
CNOT
pág. 1052
CNOT
Trott Trott
Trott
Trott
pág. 1053
h.c.
h.c.
h.c.
En el que, el mapeo de qubits viene dado por:
pág. 1054
h.c.
pág. 1055
h.c.
Step
exact
Adv
exact
Adv
exact
Adv
pág. 1056
0
1
2
3
4
h.c.
| CNOT
CNOT
En cuanto al teorema cromodinámico de factorización cuántica, para un campo de gauge curvo o
relativista, causado por la interacción de una partícula hadrónica, mesónica o bariónica supermasiva,
según sea el caso, se calcula así:
pág. 1057
pág. 1058
pág. 1059
Cuyo escalar y factores de gauge van como sigue:
pág. 1060
pág. 1061
pág. 1062
,
pág. 1063
Más para el grupo invariante de gauge , tenemos que:
or
or where
pág. 1064
Respecto de lo cual, la simetría lagrangiana y el módulo tensorial se calculan así:
pág. 1065
Más, la cuantización cromodinámica, se calcula así:
pág. 1066
pág. 1067
Por otro lado, los propagadores se describen así:
pág. 1068
pág. 1069
pág. 1070
Figuras 8 y 9. Propagadores de una partícula supermasiva, deformando el espacio – tiempo cuántico.
pág. 1071
Figura 10 y 11. Propagador de una partícula repercutida por deformación del espacio – tiempo cuántico.
pág. 1072
finite
finite
pág. 1073
finite
Apéndice A.
Modelo de Cromodinámica Cuántica para una partícula supermasiva de naturaleza hadrónica,
bariónica o mesónica.
1. Cálculos Preliminares.
pág. 1074
2. Ecuaciones de Dokshitser-Gribov-Lipatov-Altarelli-Parisi.
and
3. Radiación y centro de masa.
pág. 1075
Figura 1. Comportamiento del gravitón, como partícula gluónica.
and
Figura 2. Propagadores de una partícula supermasiva hadronizada.
pág. 1076
and
4. Cuantización equivalente de Landau.
with
with
pág. 1077
5. Emisiones Cromodinámicas – Hadronización - Jets.
for light quarks
for heavy quarks.
pág. 1078
few
hadrons
Figura 3. Curvatura del espacio – tiempo provocada por una partícula supermasiva, sea por su masa
extremadamente densa o por colapso y encapsulamiento de energía.
pág. 1079
6. Teorema de Factorización Cromodinámica, simetrías, supersimetrías, antisimetrías, masa
excesiva y aniquilaciones.
7. Distribuciones partónicas.
for
pág. 1080
8. Efectos QCD.
and
9. Métrica partónica de Fermi.
for
for
10. Métrica de Cabibbo-Kobayashi-Maskawa.
pág. 1081
and
c.m.
(2.77)
pág. 1082
11. Aproximación Narrow-Width.
pág. 1083
pág. 1084
12. Densidad excesiva de masa.
pág. 1085
and
and
Figura 4. Vórtices de curvatura.
pág. 1086
13. Correlaciones.
14. Escalares.
pág. 1087
Figura 5. Interacciones de una partícula supermasiva de orden hadrónico e interacción de una partícula
supermasiva no hidrónica.
15. Órdenes Perturbativos.
tot
tot
hadrons-leptons
tot
hadrons-leptons
tot
hadrons-leptons
pág. 1088
Figuras 6 y 7. Interacción de dos partículas supermasivas.
pág. 1089
and
pág. 1090
all
pág. 1091
and
intrinsic
pág. 1092
16. Métrica de Sudakov.
17. Patrones escalares y producción de jets.
or
with
tot
or
pág. 1093
18. Teoría perturbativa - isotrópica de campo cuántico curvo o relativista.
Figura 8. Configuraciones de Born de una partícula supermasiva.
Born
Figura 9. Interacciones de partículas supermasivas en entornos yuxtapuestos o supradimensionales.
pág. 1094
pág. 1095
pág. 1096
and
pág. 1097
with
pág. 1098
19. Proceso de Drell-Yan.
vertex
pág. 1099
vertex
vertex
pág. 1100
Figura 10. Emisiones de radiación de una partícula supermasiva colapsada.
pág. 1101
scalar bubbles
scalar bubbles
scalar bubbles ,
pág. 1102
for
triangles
triangles, bubbles
lower points
lower points
pág. 1103
pág. 1104
Figura 11. Escisión de una partícula supermasiva por brecha de masa.
pág. 1105
20. Métrica NLO.
21. Modelo Toy.
pág. 1106
pág. 1107
pág. 1108
22. Métrica Catani-Seymour.
dipoles
dipoles
and
pág. 1109
and
with
for
for
for
for
soft, collinear
pág. 1110
and
and
pág. 1111
pág. 1112
(F.S.)
pág. 1113
pág. 1114
pág. 1115
23. Loops y predicciones NNLO.
tree
tree
tree
LoopSim
pág. 1116
EW real
virtual
virtual
constant
24. Producción Dijet.
pág. 1117
contact
pág. 1118
if
pág. 1119
pág. 1120
Figura 12. Trayectoria de colisión de una partícula repercutida por efecto gravitacional cuántico de una
partícula supermasiva.
tree
loop
lc
slc
pág. 1121
lc tree
slc tree
jets
jets
anti
SISCone
pág. 1122
Figura 13. Emisión de energía por entrelazamiento de dos partículas supermasivas.
tree
tree tree
tree
tree
loop
tree
pág. 1123
flip :
pág. 1124
pág. 1125
Figuras 14, 15, 16 y 17. Escenarios de colisión por interacción de dos o más partículas supermasivas
en distintas dimensiones.
pág. 1126
25. Radiación cero.
tree
26. Partículas supermasivas - TEVATRON.
pág. 1127
Figuras 18, 19, 20 y 21. Ciclos de origen y colapso del tevatrón en un espacio cuántico relativista o
curvo.
pág. 1128
pág. 1129
full
effective
loop
pág. 1130
pág. 1131
pág. 1132
27. Radiación QCD.
pág. 1133
Figuras 22, 23 y 24. Radiación de una partícula supermasiva.
form
and had
(hadrons)
(hadrons) const.
form
sep form
had form
(hadron)
pág. 1134
pág. 1135
if
else.
28. Colisiones hadrónicas. form
form
pág. 1136
Figura 25. Fluctaciones de energía por colisiones hadrónicas.
Hump-backed plateau:
for incoherent sum,
for coherent sum,
El efecto drag:
pág. 1137
pág. 1138
donde
pág. 1139
and
loop
pág. 1140
loop
loop
loop
pág. 1141
and
and
pág. 1142
pág. 1143
(non-pert.)
thres
thres
pág. 1144
thres
thres
thres
thres
thres
and
and
29. Ecuaciones BFKL.
pág. 1145
pág. 1146
and
and
pág. 1147
Figura 26. Vórtices y vértices de entrelazamiento de una partícula supermasiva.
pág. 1148
30. Cinemática Multi-Regge.
and
and
(5.173)
pág. 1149
exact
non-cycl
pág. 1150
pág. 1151
and
pág. 1152
for singlet
for octet
pág. 1153
sing
sing
sing
sing
pág. 1154
and
31. Factor de formación de Sudakov.
nodec.
dec. nodec.
pág. 1155
dec.
nodec.
nodec.
nodec.
nodec.
nodec.
pág. 1156
Figuras 27 y 28. Propagadores fantasmas de una partícula supermasiva.
for
for (collinear)
pág. 1157
and
and
with
pág. 1158
pág. 1159
for
for
for
and
pág. 1160
case
recoil parameter
splitting parameter
FF
FI
IF
II
for final-state emissions
for initial-state emissions
if
if and
if and
if
if
if
pág. 1161
and
32. Configuración de niveles de Born:
Born
Born
pág. 1162
Born
Born
c.m.
Figura 29. Aniquilaciones en D – dimensiones.
c.m.
pág. 1163
pág. 1164
cut
cut
cut
cut
cut
cut
cut
cut
core
core
core
core
const.
pág. 1165
const.
cut
cut
pág. 1166
cut
extra jets
no emissions off internal lines
max
no emission
cut
next emission no jet \& below last ME emission
max max
max
cut
max
max
max
max
max max
max max max max
MePS
pág. 1167
for soft emissions
for hard emissions.
soft
hard
cut
cut
cut
cut
cut cut
cut
cut
cut
cut
cut
cut
(wrong) cut
cut
cut cut
cut
cut
pág. 1168
cut
cut
cut cut
cut
cut cut
core
pág. 1169
core
core
33. Ecuaciones PDF (Función de Distribución de Parton) y Ecuaciones DGLAP.
pág. 1170
and
.
and
pág. 1171
finite
pág. 1172
(6.32)
(6.33)
pág. 1173
pág. 1174
34. Método Hessiano.
stat
uncorr sys
pág. 1175
35. Método Multiplicador de Lagrange, ecuaciones NNLO, distribución y luminosidad partónicas.
rep
rep
rep
rep
rep
rep
minor major
rep
rep rep rep rep
pág. 1176
for
and
pág. 1177
and for
for
36. Función Eikonal.
tot
el
inel tot el
tot
37. Difracción. Estados de Good – Walker relativos a masa baja.
and
pág. 1178
diff. exc.
tot
inel
38. Grados de sabor y disociación hadrónica.
tot
scatters
pág. 1179
39. Interacciones partónicas y hadronización.
had had
40. Funciones de fragmentación y parametrizaciones QCD de una partícula supermasiva.
pág. 1180
41. Modelo Feynman-Field e interacciones de clústers pesados y fragmentación fuerte.
pág. 1181
and
and
42. Caídas hadrónicas y ansimetrías.
with
and
pág. 1182
and
43. Tevatrón y de las partículas supermasivas fusionadas por aniquilación.
tot
pág. 1183
c.m.
jets
jets
(A.7)
pág. 1184
pág. 1185
and
and
and
pág. 1186
and
and
and
and
and
where
pág. 1187
with
and
pág. 1188
or
and
44. Invariancia de Gauge en lagrangiano y transformaciones de gauge en simetría.
and
pág. 1189
gauge
pág. 1190
Fields
0
0
0
-1
0
0
0
-2
-1
pág. 1191
matter gauge
matter
gauge
Dirac,mass
45. Mecanismo de Brout-Englert-Higgs.
matter gauge
pág. 1192
unitary
const.
kin kin
kin
pág. 1193
and
or
and
and
pág. 1194
46. Reglas de Feynman. Interacciones de gauge entre bosones y fermiones.
g.f.
pág. 1195
pág. 1196
gauge
kinetic terms
pág. 1197
pág. 1198
47. Sustracción Catani-Seymour. Kernels.
and
pág. 1199
and
pág. 1200
pág. 1201
pág. 1202
for
Born
Born
Born
pág. 1203
and
pág. 1204
and
and
pág. 1205
and
pág. 1206
bubbles
pág. 1207
CONCLUSIONES
Es evidente que la interacción fuerte, es una facción del Modelo Estándar de Física de Partículas, que,
a propósito de la existencia del quark – top, el mismo que cumple con los parámetros formulados en la
Teoría Cuántica de Campos Relativistas o Curvos, para clasificarse como una partícula supermasiva,
dicha partícula, a razón de la densidad de su masa, es capaz, de deformar el espacio – tiempo cuántico
en el que interactúa, más, el efecto gravitacional cuántico causado por sus interacciones, se tiene por
indeterminado, es decir, que la gravedad local, le es endógena o exógena, según sea el caso. Es criterio
de este autor, que la gravedad es endógena, concretamente por la magnitud de masa, sin perjuicio de
que, por permeabilidad del campo gravitónico, la partícula supermasiva en referencia haya adquirido
gravedad por transferencia o entrelazamiento con un gravitón, que como ha quedado dicho y en este
campo en partícula, sería de naturaleza gluónica.
REFERENCIAS BIBLIOGRÁFICAS.
John Campbell, Joey Huston y Frank Krauss, The Black Book of Quantum Chromodynamics, ISBN
978-0-19-965274-7 DOI: 10.1093/oso/9780199652747.001.0001, Oxford University Press.
G. Ecker, QUANTUM CHROMODYNAMICS, https://arxiv.org/abs/hep-ph/0604165.
Roland C. Farrell, Ivan A. Chernyshev, Sarah J. M. Powell, Nikita A. Zemlevskiy, Marc Illa y Martin
J. Savage, Preparations for Quantum Simulations of Quantum Chromodynamics in 1 + 1
Dimensions: (I) Axial Gauge, arXiv:2207.01731v3 [quant-ph] 10 Apr 2023.
Hsiang-nan Li, Quantum Chromodynamics, arXiv:1406.7689v1 [hep-ph] 30 Jun 2014.
Andrey Grozin, Quantum Chromodynamics, https://arxiv.org/abs/1205.1815v1.
Albuja Bustamante, M. I. (2024). Demostración del Espectro Hamiltoniano para un Campo de Yang-
Mills no Abeliano que Poseen una Brecha de Masa Finita con Respecto al Estado de
Vacío. Ciencia Latina Revista Científica Multidisciplinar, 8(1).
https://doi.org/10.37811/cl_rcm.v8i1.9738.
Manuel Ignacio Albuja Bustamante, Teoría de Campos: Reforzamiento Teórico – Matemático al
Modelo Estándar de Partículas, bajo la estructura ecuacional de Yang – Mills, Ciencia Latina
Revista Científica Multidisciplinar: Vol. 8 Núm. 2 (2024)
pág. 1208
Manuel Ignacio Albuja Bustamante, La brecha de masa y la curvatura de los campos cuánticos, Ciencia
Latina Revista Científica Multidisciplinar: Vol. 8 Núm. 4 (2024)
Manuel Ignacio Albuja Bustamante, Aportes Matemáticos en Econometría Teórica, Ciencia Latina
Revista Científica Multidisciplinar: Vol. 8 Núm. 4 (2024)
Manuel Ignacio Albuja Bustamante, Formalización Matemática y en Física de Partículas, en Relación a
la Brecha de Masa y la Curvatura Geométrica de los Campos Cuánticos, Ciencia Latina Revista
Científica Multidisciplinar: Vol. 8 Núm. 5 (2024)
Manuel Ignacio Albuja Bustamante, Campos Cuánticos Relativistas: Aproximaciones Teórico –
Matemáticas Relativas a los Espacios Cuánticos Geométricamente Deformados o Perforados
por Partículas y Antipartículas Supermasivas y Masivas E Hiperpartículas y Suprapartículas,
Ciencia Latina Revista Científica Multidisciplinar: Vol. 9 Núm. 1 (2025)
Manuel Ignacio Albuja Bustamante, Teoría Cuántica de Campos Relativistas. Formalización Teórica,
Ciencia Latina Revista Científica Multidisciplinar: Vol. 9 Núm. 3 (2025)
Albuja Bustamante, M. I. (2025). Las partículas supermasivas: naturaleza fenomenológica de la
partícula oscura. Ciencia Latina Revista Científica Multidisciplinar, 9(3).
https://doi.org/10.37811/cl_rcm.v9i3.18172
